Кинематика вращательного движения Реактивное движение Потенциальная энергия упругой деформации Параметры гармонического колебания Элементы механики сплошных сред Практическое занятие по физике Контрольная работа

Классическая механика или механика Ньютона

Посмотрим, от каких физических величин зависит эксцентриситет орбиты  и параметр . Вернемся к неподвижной системе отсчета.

,

   (5)

Используем законы сохранения энергии и момента импульса.

Фотопроводимость полупроводников — увеличение электропроводности полупроводников под действием электромагнитного излучения — может быть связана со свойствами как основного вещества, так и содержащихся в нем примесей. В первом случае при поглощении фотонов, соответствующих собственной полосе поглощения полупроводника, т. е. когда энергия фотонов равна или больше ширины запрещенной зоны (hn ³ DE), могут совершаться перебросы электронов из валентной зоны в зону проводимости , что приведет к появлению добавочных (неравновесных) электронов (в зоне проводимости) и дырок (в валентной зоне). В результате возникает собственная фотопроводимость, обусловленная как электронами, так и дырками.

Для точки А:

 

   = const.

 

  – (6)

 – эксцентриситет орбиты.

   -

 -малая и большая полуоси.

 - действительно эксцентриситет эллипса.

Подставляя  и  в (5), получим

  - параметр орбиты. (7)

Из формулы (6) получим энергию E:

  - полная механическая энергия тела.

Введем в точке A ускорение свободного падения g: .

Тогда  

Подставляя  L и E в (6) и (7), получим

  - ускорение свободного падения в точке A.

 - первая космическая скорость,

 - вторая космическая скорость.

В качестве примеров результатов таких вычислений можно привести: 1. поле бесконечной заряженной плоскости: , где - поверхностная плотность заряда 2. поле двух бесконечных параллельных заряженных плоскостей:  3. поле равномерно заряженной сферической плоскости:  при  и  при , где  - расстояние до центра сферы;  - радиус сферы. Работа при  перемещении заряда  в поле, создаваемом зарядом , из точки  с модулем радиус-вектора  в точку  с модулем радиус-вектора  равна:

. Эта работа не зависит от траектории перемещения, а определяется только положениями начальной  и конечной  точек. Следовательно, электростатическое поле точечного заряда является потенциальным, а электростатические силы - консервативными. Из последней формулы следует, что работа, совершаемая при перемещении электрического заряда во внешнем электростатическом поле по любому замкнутому пути , равна нулю, т. е. .


Расчеты курсовой по физике